ТАУ

Дифференцирующее звено

Сначала рассмотрим идеальное дифференцирующее звено. Дифференциальное уравнение этого звена устанавливает пропорциональность выходной величины скорости изменения входной величины:

Операторное уравнение: Y(p) = kp X(p) .

Передаточная функция

где k – коэффициент усиления.

Комплексная частотная характеристика

Действительная часть U(w) = 0, мнимая часть V(w) = kw.

Амплитудная частотная характеристика

Амплитуда растет линейно с частотой.

Фазовый угол для всех частот 90°, что означает постоянное опережение по фазе при любой частоте.

Переходная функция – в ответ на единичное ступенчатое воздействие – имеет вид:

То есть, на выходе появляется единичный импульс, усиленный в k раз.

Осуществить практически идеальное дифференцирующее звено невозможно. Но реализуемы математические модели, в которых присутствует дифференцирующая составляющая dx / dt . Так, если записать в правой части инерционного звена вместо усилительного дифференцирующее воздействие, получается математическая модель, которую называют «реальное дифференцирующее звено».

Операторное уравнение: (Tp + 1)Y(p) = kpX(p).

Передаточная функция

Комплексная частотная характеристика

Действительная и мнимая частотные характеристики

, .

Амплитудная частотная характеристика

У идеального дифференцирующего звена с увеличением w амплитуда линейно возрастает до ∞ . У реального дифференцирующего звена амплитуда возрастает монотонно, стремясь к пределу k / T .

Фазовая частотная характеристика

j (w) = arctg .

При w = 0, j = 90° , как у идеального дифференцирующего звена. Но мере увеличения частоты опережение по фазе уменьшается до нуля.

Логарифмическая амплитудная частотная характеристика

Найдем асимптотические прямые логарифмической амплитудной частотной характеристики. В области w < 1 . В области w > 1 L₂ = 20 lg (k / T)

Прямая L₁ пересекает ординату в точке с координатами lgw = 0 , L₁= 20 lg k , абсциссу – в точке с координатами lgw = lg(1 / k) , L₁ = 0 . Cледует учесть, что k > 1 и потому lg(1 / k) – число отрицательное. Прямая L₂ параллельна оси абсцисс, пересекает ординату в точке lgw = 0, L₂ = 20lg(k /T) . Прямые L₁и L₂пересекаются в точке с абсциссой lgw = lg(1 /T) . График представлен на рисунке далее.

Рис. Асимптоты ЛАЧХ реального дифференцирующего звена

Чтобы найти переходную функцию, в операторном уравнении заменим X(p) на 1/ p:

Таблица преобразований Лапласа указывает, что

Значит, переходная функция имеет вид

В момент t = 0 h(0) = k/T. По мере увеличения t, функция h (t) экспоненциально уменьшается до нуля. Напомним: в идеальном дифференцирующем звене переходная функция имеет вид импульса.


	ТАУ Дифференцирующее звено Сначала рассмотрим идеальное дифференцирующее звено. Дифференциальное уравнение этого звена устанавливает пропорциональность выходной величины скорости изменения входной величины: . Операторное уравнение: Y(p) = kp X(p) . Передаточная функция где k – коэффициент усиления. Комплексная частотная характеристика . Действительная часть U(w) = 0, мнимая часть V(w) = kw. Амплитудная частотная характеристика . Амплитуда растет линейно с частотой. Фазовый угол для всех частот 90°, что означает постоянное опережение по фазе при любой частоте. Переходная функция – в ответ на единичное ступенчатое воздействие – имеет вид: . То есть, на выходе появляется единичный импульс, усиленный в k раз. Осуществить практически идеальное дифференцирующее звено невозможно. Но реализуемы математические модели, в которых присутствует дифференцирующая составляющая dx / dt . Так, если записать в правой части инерционного звена вместо усилительного дифференцирующее воздействие, получается математическая модель, которую называют «реальное дифференцирующее звено». . Операторное уравнение: (Tp + 1)Y(p) = kpX(p). Передаточная функция . Комплексная частотная характеристика . Действительная и мнимая частотные характеристики , . Амплитудная частотная характеристика . У идеального дифференцирующего звена с увеличением w амплитуда линейно возрастает до ∞ . У реального дифференцирующего звена амплитуда возрастает монотонно, стремясь к пределу k / T . Фазовая частотная характеристика j (w) = arctg . При w = 0, j = 90° , как у идеального дифференцирующего звена. Но мере увеличения частоты опережение по фазе уменьшается до нуля. Логарифмическая амплитудная частотная характеристика . Найдем асимптотические прямые логарифмической амплитудной частотной характеристики. В области w < 1 . В области w > 1 L₂ = 20 lg (k / T) Прямая L₁ пересекает ординату в точке с координатами lgw = 0 , L₁= 20 lg k , абсциссу – в точке с координатами lgw = lg(1 / k) , L₁ = 0 . Cледует учесть, что k > 1 и потому lg(1 / k) – число отрицательное. Прямая L₂ параллельна оси абсцисс, пересекает ординату в точке lgw = 0, L₂ = 20lg(k /T) . Прямые L₁и L₂пересекаются в точке с абсциссой lgw = lg(1 /T) . График представлен на рисунке далее. Рис. Асимптоты ЛАЧХ реального дифференцирующего звена Чтобы найти переходную функцию, в операторном уравнении заменим X(p) на 1/ p: . Таблица преобразований Лапласа указывает, что . Значит, переходная функция имеет вид . В момент t = 0 h(0) = k/T. По мере увеличения t, функция h (t) экспоненциально уменьшается до нуля. Напомним: в идеальном дифференцирующем звене переходная функция имеет вид импульса.